Vă mulțumim că ați vizitat Natura. Versiunea de browser pe care o utilizați are suport limitat pentru CSS. Pentru cea mai bună experiență, vă recomandăm să utilizați o versiune mai nouă a browserului (sau să dezactivați modul de compatibilitate în Internet Explorer). În același timp, pentru a asigura suport continuu, vom afișa site-uri fără stiluri și JavaScript.
Proprietățile magnetice ale hexaferitei dure SrFe12O19 (SFO) sunt controlate de relația complexă a microstructurii sale, care determină relevanța lor pentru aplicațiile cu magnet permanenți. Selectați un grup de nanoparticule SFO obținute prin sinteza de combustie spontană sol-gel și efectuați o caracterizare structurală în profunzime de difracție cu raze X pe pulbere (XRPD) prin analiza profilului liniei G(L). Distribuția mărimii cristalitelor obținută relevă dependența evidentă a mărimii de-a lungul direcției [001] de metoda de sinteză, ceea ce duce la formarea cristalitelor fulgioase. În plus, dimensiunea nanoparticulelor SFO a fost determinată prin analiza microscopiei electronice cu transmisie (TEM) și a fost estimat numărul mediu de cristaliți din particule. Aceste rezultate au fost evaluate pentru a ilustra formarea stărilor de un singur domeniu sub valoarea critică, iar volumul de activare este derivat din măsurători de magnetizare dependente de timp, care vizează elucidarea procesului de magnetizare inversă a materialelor magnetice dure.
Materialele magnetice la scară nano au o mare semnificație științifică și tehnologică, deoarece proprietățile lor magnetice prezintă comportamente semnificativ diferite în comparație cu dimensiunea volumului lor, ceea ce aduce noi perspective și aplicații1,2,3,4. Printre materialele nanostructurate, hexaferita de tip M SrFe12O19 (SFO) a devenit un candidat atractiv pentru aplicații cu magnet permanenți5. De fapt, în ultimii ani, s-au făcut o mulțime de lucrări de cercetare privind personalizarea materialelor pe bază de SFO la scară nanometrică printr-o varietate de metode de sinteză și procesare pentru a optimiza dimensiunea, morfologia și proprietățile magnetice6,7,8. În plus, a primit o mare atenție în cercetarea și dezvoltarea sistemelor de cuplare schimbătoare9,10. Anizotropia sa magnetocristalină ridicată (K = 0,35 MJ/m3) orientată de-a lungul axei c a rețelei sale hexagonale 11,12 este un rezultat direct al corelației complexe dintre magnetism și structura cristalină, cristalite și dimensiunea granulelor, morfologie și textura. Prin urmare, controlul caracteristicilor de mai sus este baza pentru îndeplinirea cerințelor specifice. Figura 1 ilustrează grupul spațial hexagonal tipic P63/mmc al SFO13 și planul corespunzător reflectării studiului de analiză a profilului liniei.
Printre caracteristicile conexe ale reducerii dimensiunii particulelor feromagnetice, formarea unei stări unice de domeniu sub valoarea critică duce la o creștere a anizotropiei magnetice (datorită unui raport mai mare suprafață la volum), ceea ce duce la un câmp coercitiv14,15. Zona largă de sub dimensiunea critică (DC) în materiale dure (valoarea tipică este de aproximativ 1 µm) și este definită de așa-numita dimensiune coerentă (DCOH)16: aceasta se referă la metoda cu cel mai mic volum pentru demagnetizare în dimensiunea coerentă. (DCOH), exprimat ca volum de activare (VACT) 14. Totuși, așa cum se arată în Figura 2, deși dimensiunea cristalului este mai mică decât DC, procesul de inversare poate fi inconsecvent. În componentele nanoparticulelor (NP), volumul critic de inversare depinde de vâscozitatea magnetică (S), iar dependența sa de câmpul magnetic oferă informații importante despre procesul de comutare al magnetizării NP17,18.
Mai sus: Diagrama schematică a evoluției câmpului coercitiv cu dimensiunea particulelor, care arată procesul de inversare a magnetizării corespunzător (adaptat din 15). SPS, SD și MD reprezintă starea superparamagnetică, un singur domeniu și, respectiv, multidomeniu; DCOH și DC sunt utilizate pentru diametrul de coerență și, respectiv, diametrul critic. Partea de jos: schițe ale particulelor de diferite dimensiuni, care arată creșterea cristalitelor de la monocristal la policristalin.
Cu toate acestea, la scară nanometrică, au fost introduse și noi aspecte complexe, cum ar fi interacțiunea magnetică puternică între particule, distribuția dimensiunilor, forma particulelor, dezordinea suprafeței și direcția axei ușoare de magnetizare, toate acestea fac analiza mai dificilă19, 20 . Aceste elemente afectează în mod semnificativ distribuția barierei energetice și merită o atenție atentă, afectând astfel modul de inversare a magnetizării. Pe această bază, este deosebit de important să înțelegem corect corelația dintre volumul magnetic și hexaferita fizică nanostructurată de tip M SrFe12O19. Prin urmare, ca sistem model, am folosit un set de SFO preparate printr-o metodă sol-gel de jos în sus și am efectuat recent cercetări. Rezultatele anterioare indică faptul că dimensiunea cristalitelor este în intervalul nanometric și aceasta, împreună cu forma cristalitelor, depinde de tratamentul termic utilizat. În plus, cristalinitatea unor astfel de probe depinde de metoda de sinteză și este necesară o analiză mai detaliată pentru a clarifica relația dintre cristaliți și dimensiunea particulelor. Pentru a dezvălui această relație, prin analiza microscopiei electronice cu transmisie (TEM) combinată cu metoda Rietveld și analiza profilului de linie a difracției statistice înalte cu raze X pe pulbere, parametrii microstructurii cristalului (adică, cristaliți și dimensiunea particulelor, forma) au fost analizați cu atenție. . mod XRPD). Caracterizarea structurală își propune să determine caracteristicile anizotrope ale nanocristaliților obținute și să demonstreze fezabilitatea analizei profilului liniei ca tehnică robustă de caracterizare a lărgirii vârfurilor la gama nanometrică de materiale (ferită). Se constată că distribuția mărimii cristalitelor ponderată în volum G(L) depinde puternic de direcția cristalografică. În această lucrare, arătăm că sunt într-adevăr necesare tehnici suplimentare pentru a extrage cu precizie parametrii legați de dimensiune pentru a descrie cu exactitate structura și caracteristicile magnetice ale unor astfel de probe de pulbere. Procesul de magnetizare inversă a fost, de asemenea, studiat pentru a clarifica relația dintre caracteristicile structurii morfologice și comportamentul magnetic.
Analiza Rietveld a datelor de difracție cu raze X pe pulbere (XRPD) arată că dimensiunea cristalitelor de-a lungul axei c poate fi ajustată printr-un tratament termic adecvat. Acesta arată în mod specific că lărgirea vârfului observată în eșantionul nostru este probabil să se datoreze formei cristalitelor anizotrope. În plus, consistența dintre diametrul mediu analizat de Rietveld și diagrama Williamson-Hall (
Imaginile TEM în câmp luminos ale (a) SFOA, (b) SFOB și (c) SFOC arată că sunt compuse din particule cu formă de placă. Distribuțiile de dimensiune corespunzătoare sunt afișate în histograma panoului (df).
După cum am observat și în analiza anterioară, cristaliții din proba de pulbere reală formează un sistem polidispers. Deoarece metoda cu raze X este foarte sensibilă la blocul de împrăștiere coerent, este necesară o analiză amănunțită a datelor de difracție a pulberii pentru a descrie nanostructurile fine. Aici, dimensiunea cristalitelor este discutată prin caracterizarea funcției de distribuție a mărimii cristalitelor ponderate în volum G(L)23, care poate fi interpretată ca densitatea probabilității de a găsi cristaliți de formă și dimensiune presupusă, iar greutatea sa este proporțională cu ea. Volumul, în proba analizată. Cu o formă de cristalit prismatic, se poate calcula dimensiunea medie a cristalului ponderată în volum (lungimea medie a laturii în direcțiile [100], [110] și [001]). Prin urmare, am selectat toate cele trei probe de SFO cu dimensiuni diferite de particule sub formă de fulgi anizotropi (a se vedea Referința 6) pentru a evalua eficacitatea acestei proceduri pentru a obține o distribuție precisă a dimensiunii cristalitelor a materialelor la scară nanometrică. Pentru a evalua orientarea anizotropă a cristalitelor de ferită, a fost efectuată analiza profilului liniei pe datele XRPD ale vârfurilor selectate. Probele SFO testate nu au conținut difracție convenabilă (pură) de ordin superior din același set de planuri cristaline, așa că a fost imposibil să se separe contribuția la lărgirea liniei de dimensiune și distorsiune. În același timp, lărgirea observată a liniilor de difracție este mai probabil să se datoreze efectului de dimensiune, iar forma medie a cristalitului este verificată prin analiza mai multor linii. Figura 4 compară funcția de distribuție a mărimii cristalitelor ponderată în volum G(L) de-a lungul direcției cristalografice definite. Forma tipică de distribuție a mărimii cristalitelor este distribuția lognormală. O caracteristică a tuturor distribuțiilor de mărime obținute este unimodalitatea lor. În cele mai multe cazuri, această distribuție poate fi atribuită unui proces definit de formare a particulelor. Diferența dintre mărimea medie calculată a vârfului selectat și valoarea extrasă din rafinamentul Rietveld se află într-un interval acceptabil (având în vedere că procedurile de calibrare a instrumentului sunt diferite între aceste metode) și este aceeași cu cea din setul corespunzător de planuri prin Debye Dimensiunea medie obținută este în concordanță cu ecuația Scherrer, așa cum se arată în Tabelul 2. Tendința dimensiunii medii în volum a cristalului a celor două tehnici diferite de modelare este foarte similară, iar abaterea mărimii absolute este foarte mică. Deși pot exista dezacorduri cu Rietveld, de exemplu, în cazul reflectării (110) a SFOB, aceasta poate fi legată de determinarea corectă a fundalului pe ambele părți ale reflexiei selectate la o distanță de 1 grad 2θ în fiecare direcţie. Cu toate acestea, acordul excelent dintre cele două tehnologii confirmă relevanța metodei. Din analiza lărgirii vârfului, este evident că mărimea de-a lungul [001] are o dependență specifică de metoda de sinteză, rezultând formarea de cristalite fulgioase în SFO6,21 sintetizat prin sol-gel. Această caracteristică deschide calea pentru utilizarea acestei metode pentru a proiecta nanocristale cu forme preferențiale. După cum știm cu toții, structura cristalină complexă a SFO (așa cum se arată în Figura 1) este nucleul comportamentului feromagnetic al SFO12, astfel încât caracteristicile de formă și dimensiune pot fi ajustate pentru a optimiza proiectarea probei pentru aplicații (cum ar fi permanent legate de magnet). Subliniem că analiza mărimii cristalitelor este o modalitate puternică de a descrie anizotropia formelor cristalitelor și întărește și mai mult rezultatele obținute anterior.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) reflexie selectată SFOC (100), (110), (004) distribuția mărimii cristalitelor ponderată în volum G(L).
Pentru a evalua eficacitatea procedurii de obținere a distribuției precise a dimensiunii cristalitelor a materialelor nano-pulbere și de a o aplica la nanostructuri complexe, așa cum se arată în Figura 5, am verificat că această metodă este eficientă în materialele nanocompozite (valori nominale). Precizia carcasei este compusă din SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 g/g %). Aceste rezultate sunt pe deplin în concordanță cu analiza Rietveld (a se vedea legenda din Figura 5 pentru comparație) și, în comparație cu sistemul monofazat, nanocristalele SFO pot evidenția o morfologie mai asemănătoare plăcii. Se așteaptă ca aceste rezultate să aplice această analiză a profilului liniei la sisteme mai complexe în care mai multe faze cristaline diferite se pot suprapune fără a pierde informații despre structurile lor respective.
Distribuția mărimii cristalitelor ponderate în volum G(L) a reflexiilor selectate ale SFO ((100), (004)) și CFO (111) în nanocompozite; pentru comparație, valorile corespunzătoare ale analizei Rietveld sunt 70(7), 45(6) și 67(5) nm6.
După cum se arată în Figura 2, determinarea dimensiunii domeniului magnetic și estimarea corectă a volumului fizic sunt baza pentru descrierea unor astfel de sisteme complexe și pentru o înțelegere clară a interacțiunii și ordinii structurale dintre particulele magnetice. Recent, comportamentul magnetic al probelor SFO a fost studiat în detaliu, cu o atenție deosebită procesului de inversare a magnetizării, pentru a studia componenta ireversibilă a susceptibilității magnetice (χirr) (Figura S3 este un exemplu de SFOC)6. Pentru a obține o înțelegere mai profundă a mecanismului de inversare a magnetizării în acest nanosistem bazat pe ferită, am efectuat o măsurare a relaxării magnetice în câmp invers (HREV) după saturație într-o direcție dată. Luați în considerare \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (vezi Figura 6 și materialul suplimentar pentru mai multe detalii) și apoi obțineți volumul de activare (VACT). Deoarece poate fi definit ca cel mai mic volum de material care poate fi inversat coerent într-un eveniment, acest parametru reprezintă volumul „magnetic” implicat în procesul de inversare. Valoarea noastră VACT (a se vedea tabelul S3) corespunde unei sfere cu un diametru de aproximativ 30 nm, definită ca diametrul coerent (DCOH), care descrie limita superioară a inversării magnetizării sistemului prin rotație coerentă. Deși există o diferență uriașă în volumul fizic al particulelor (SFOA este de 10 ori mai mare decât SFOC), aceste valori sunt destul de constante și mici, ceea ce indică faptul că mecanismul de inversare a magnetizării tuturor sistemelor rămâne același (conform cu ceea ce susținem noi). este sistemul cu un singur domeniu) 24 . În cele din urmă, VACT are un volum fizic mult mai mic decât analiza XRPD și TEM (VXRD și VTEM în Tabelul S3). Prin urmare, putem concluziona că procesul de comutare nu are loc numai prin rotație coerentă. Rețineți că rezultatele obținute prin utilizarea diferitelor magnetometre (Figura S4) dau valori DCOH destul de similare. În acest sens, este foarte important să se definească diametrul critic al unei particule de un singur domeniu (DC) pentru a determina cel mai rezonabil proces de inversare. Conform analizei noastre (vezi materialul suplimentar), putem deduce că VACT-ul obținut implică un mecanism de rotație incoerent, deoarece DC (~0,8 µm) este foarte departe de DC (~0,8 µm) al particulelor noastre, adică formarea pereților domeniului nu este Apoi a primit un sprijin puternic și a obținut o singură configurație de domeniu. Acest rezultat poate fi explicat prin formarea domeniului de interacțiune25, 26. Presupunem că un singur cristalit participă la un domeniu de interacțiune, care se extinde la particulele interconectate datorită microstructurii eterogene a acestor materiale27,28. Deși metodele cu raze X sunt sensibile doar la microstructura fină a domeniilor (microcristale), măsurătorile relaxării magnetice oferă dovezi ale fenomenelor complexe care pot apărea în SFO-urile nanostructurate. Prin urmare, prin optimizarea mărimii nanometrice a boabelor SFO, este posibil să se prevină trecerea la procesul de inversare multi-domeniu, menținând astfel coerctivitatea ridicată a acestor materiale.
(a) Curba de magnetizare dependentă de timp a SFOC măsurată la diferite valori HREV în câmp invers după saturație la -5 T și 300 K (indicată lângă datele experimentale) (magnetizarea este normalizată în funcție de greutatea probei); pentru claritate, insertul arată datele experimentale ale câmpului de 0,65 T (cerc negru), care are cea mai bună potrivire (linia roșie) (magnetizarea este normalizată la valoarea inițială M0 = M(t0)); (b) vâscozitatea magnetică corespunzătoare (S) este inversul SFOC A în funcție de câmp (linia este un ghid pentru ochi); (c) o schemă de mecanism de activare cu detalii fizice/magnetice ale scalei de lungime.
În general vorbind, inversarea magnetizării poate apărea printr-o serie de procese locale, cum ar fi nuclearea peretelui de domeniu, propagarea și fixarea și deblocarea. În cazul particulelor de ferită cu un singur domeniu, mecanismul de activare este mediat de nucleare și este declanșat de o schimbare de magnetizare mai mică decât volumul total de inversare magnetică (așa cum se arată în Figura 6c)29.
Diferența dintre magnetismul critic și diametrul fizic implică faptul că modul incoerent este un eveniment concomitent de inversare a domeniului magnetic, care se poate datora neomogenităților materialelor și neuniformității suprafeței, care devin corelate atunci când dimensiunea particulelor crește cu 25, rezultând o abatere de la stare uniformă de magnetizare.
Prin urmare, putem concluziona că în acest sistem, procesul de inversare a magnetizării este foarte complicat, iar eforturile de reducere a dimensiunii la scara nanometrică joacă un rol cheie în interacțiunea dintre microstructura feritei și magnetism. .
Înțelegerea relației complexe dintre structură, formă și magnetism este baza pentru proiectarea și dezvoltarea aplicațiilor viitoare. Analiza profilului de linie a modelului XRPD selectat al SrFe12O19 a confirmat forma anizotropă a nanocristalelor obținute prin metoda noastră de sinteză. În combinație cu analiza TEM, a fost dovedită natura policristalină a acestei particule și ulterior a fost confirmat că dimensiunea SFO explorată în această lucrare a fost mai mică decât diametrul critic al unui singur domeniu, în ciuda dovezilor creșterii cristalitelor. Pe această bază, propunem un proces de magnetizare ireversibil bazat pe formarea unui domeniu de interacțiune compus din cristalite interconectate. Rezultatele noastre demonstrează corelația strânsă dintre morfologia particulelor, structura cristalului și dimensiunea cristalitelor care există la nivel de nanometri. Acest studiu își propune să clarifice procesul de magnetizare inversă a materialelor magnetice nanostructurate dure și să determine rolul caracteristicilor microstructurii în comportamentul magnetic rezultat.
Probele au fost sintetizate folosind acid citric ca agent de chelare/combustibil conform metodei de ardere spontană sol-gel, raportată în Referința 6. Condițiile de sinteză au fost optimizate pentru a obține trei dimensiuni diferite de probe (SFOA, SFOB, SFOC), care au fost obţinute prin tratamente de recoacere adecvate la diferite temperaturi (1000, 900, respectiv 800°C). Tabelul S1 rezumă proprietățile magnetice și constată că acestea sunt relativ similare. Nanocompozitul SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 g/g% a fost de asemenea preparat într-un mod similar.
Modelul de difracție a fost măsurat folosind radiația CuKa (λ = 1,5418 Å) pe difractometrul cu pulbere Bruker D8, iar lățimea fantei detectorului a fost setată la 0,2 mm. Utilizați un contor VANTEC pentru a colecta date în intervalul 2θ de 10-140°. Temperatura în timpul înregistrării datelor a fost menținută la 23 ± 1 °C. Reflexia este măsurată prin tehnologia step-and-scan, iar lungimea pasului tuturor probelor de testat este de 0,013° (2theta); valoarea maximă de vârf a distanței de măsurare este de -2,5 și + 2,5° (2theta). Pentru fiecare vârf se calculează un total de 106 cuante, în timp ce pentru coadă sunt aproximativ 3000 de cuante. Au fost selectate mai multe vârfuri experimentale (separate sau parțial suprapuse) pentru analize simultane ulterioare: (100), (110) și (004), care au apărut la unghiul Bragg aproape de unghiul Bragg al liniei de înregistrare SFO. Intensitatea experimentală a fost corectată pentru factorul de polarizare Lorentz, iar fundalul a fost îndepărtat cu o schimbare liniară presupusă. Standardul NIST LaB6 (NIST 660b) a fost utilizat pentru a calibra instrumentul și lărgirea spectrală. Utilizați metoda de deconvoluție LWL (Louer-Weigel-Louboutin) 30,31 pentru a obține linii de difracție pure. Această metodă este implementată în programul de analiză a profilului PROFIT-software32. Din potrivirea datelor de intensitate măsurată a probei și a standardului cu funcția pseudo Voigt, se extrage conturul corect corespunzător al liniei f(x). Funcția de distribuție a mărimii G(L) este determinată din f(x) urmând procedura prezentată în Referința 23. Pentru mai multe detalii, vă rugăm să consultați materialul suplimentar. Ca un supliment la analiza profilului de linie, programul FULLPROF este utilizat pentru a efectua analiza Rietveld pe datele XRPD (detalii pot fi găsite în Maltoni et al. 6). Pe scurt, în modelul Rietveld, vârfurile de difracție sunt descrise de funcția pseudo Voigt modificată Thompson-Cox-Hastings. Rafinarea datelor LeBail a fost efectuată pe standardul NIST LaB6 660b pentru a ilustra contribuția instrumentului la lărgirea vârfului. Conform FWHM calculat (lățimea completă la jumătate din intensitatea maximă), ecuația Debye-Scherrer poate fi utilizată pentru a calcula dimensiunea medie ponderată în volum a domeniului cristalin de împrăștiere coerent:
Unde λ este lungimea de undă a radiației cu raze X, K este factorul de formă (0,8-1,2, de obicei egal cu 0,9) și θ este unghiul Bragg. Acest lucru se aplică: reflexiei selectate, setului corespunzător de planuri și întregului model (10-90°).
În plus, un microscop Philips CM200 care funcționează la 200 kV și echipat cu un filament LaB6 a fost folosit pentru analiza TEM pentru a obține informații despre morfologia particulelor și distribuția dimensiunilor.
Măsurarea relaxării magnetizării este realizată de două instrumente diferite: Sistemul de Măsurare a Proprietății Fizice (PPMS) de la Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), echipat cu magnet supraconductor de 9 T și MicroSense Model 10 VSM cu electromagnet. Câmpul este de 2 T, proba este saturată în câmp (μ0HMAX:-5 T și, respectiv, 2 T pentru fiecare instrument), apoi se aplică câmpul invers (HREV) pentru a aduce proba în zona de comutare (lângă HC). ), iar apoi decăderea magnetizării este înregistrată în funcție de timp peste 60 de minute. Măsurarea se efectuează la 300 K. Volumul de activare corespunzător este evaluat pe baza acelor valori măsurate descrise în materialul suplimentar.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Perturbații magnetice în materialele nanostructurate. În noua nanostructură magnetică 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. şi Nordblad, P. Comportament magnetic colectiv. În noua tendință a magnetismului nanoparticulelor, paginile 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Relaxarea magnetică în sistemele de particule fine. Progress in Chemical Physics, pp. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ, etc. Noua structură și fizică a nanomagneților (invitat). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. etc. Revizuire tematică: progresul și perspectivele aplicațiilor cu magnet permanenți cu hexaferită dură. J. Fizica. D. Aplicați pentru Fizică (2020).
Maltoni, P. etc. Prin optimizarea sintezei și proprietăților magnetice ale nanocristalelor SrFe12O19, nanocompozitele magnetice duale sunt utilizate ca magneți permanenți. J. Fizica. D. Aplicați pentru Physics 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. etc. Clarificarea relației dintre morfologia nanoparticulelor, structura nucleară/magnetică și proprietățile magnetice ale magneților SrFe12O19 sinterizați. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. etc. Optimizarea proprietăților magnetice ale materialelor dure și moi pentru producerea magneților permanenți cu arc schimbător. J. Fizica. D. Aplicați pentru Physics 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. etc. Reglați proprietățile magnetice ale nanostructurilor SrFe12O19/CoFe2O4 dur-moale prin cuplarea compoziție/fază. J. Fizica. Chimie C 125, 5927–5936 (2021).
Maltoni, P. etc. Explorați cuplarea magnetică și magnetică a nanocompozitelor SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Ferite hexagonale: O privire de ansamblu asupra sintezei, performanței și aplicării ceramicii hexaferitice. Edita. alma mater. ştiinţă. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: Sistem de vizualizare 3D pentru analiză electronică și structurală. J. Applied Process Crystallography 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetic interaction. Frontiers in Nanoscience, pp. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. etc. Corelația dintre dimensiunea/structura domeniului nanoparticulelor de Fe3O4 foarte cristaline și proprietățile magnetice. ştiinţă. Reprezentant 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Materiale magnetice și magnetice. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. şi colab. Interacțiune magnetică în componentele nanoporoase acoperite cu silice ale nanoparticulelor de CoFe2O4 cu anizotropie magnetică cubică. Nanotechnology 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Limitări ale considerațiilor media de înregistrare magnetică. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616–633 (1999).
Lavorato, GC etc. Interacțiunea magnetică și bariera energetică din nanoparticulele magnetice duale miez/înveliș sunt îmbunătățite. J. Fizica. Chemistry C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Proprietăți magnetice ale nanoparticulelor: dincolo de influența dimensiunii particulelor. Chimie un euro. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Îmbunătățiți proprietățile magnetice prin controlul morfologiei nanocristalelor SrFe12O19. ştiinţă. Reprezentant 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. și Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 years of image analysis. A. Nat. Metoda 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Netezimea și validitatea distribuției mărimii cristalitelor în analiza profilului cu raze X. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, etc. Vâscozitatea magnetică și microstructura: dependența de dimensiunea particulelor de volumul de activare. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. și Laureti, S. în ultra-high density magnetic recording. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostructuri și inversarea magnetizării filmului. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Evoluția domeniului de interacțiune într-un magnet Nd2Fe14B texturat cu granulație fină. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Întărirea magnetică dependentă de mărime în nanoparticulele de CoFe2O4: efectul înclinării spinării suprafeței. J. Fizica. D. Aplicați pentru Physics 53, 504004 (2020).
Ora postării: 11-12-2021
